Lehrbuch der Hydrodynamik |
Contents
| 1 | |
| 7 | |
| 13 | |
| 25 | |
| 27 | |
| 33 | |
| 39 | |
| 50 | |
| 170 | |
| 178 | |
| 187 | |
| 193 | |
| 199 | |
| 205 | |
| 211 | |
| 217 | |
| 54 | |
| 61 | |
| 67 | |
| 80 | |
| 86 | |
| 94 | |
| 101 | |
| 107 | |
| 113 | |
| 121 | |
| 127 | |
| 133 | |
| 139 | |
| 145 | |
| 155 | |
| 161 | |
| 168 | |
| 223 | |
| 233 | |
| 239 | |
| 243 | |
| 245 | |
| 251 | |
| 257 | |
| 266 | |
| 272 | |
| 278 | |
| 284 | |
| 290 | |
| 292 | |
| 299 | |
| 306 | |
| 313 | |
| 319 | |
Other editions - View all
Common terms and phrases
a₁ arctg B₁ Bewegungsgleichungen Componenten const constant Coordinaten cos nx Curve Cyklonen daher Differentialgleichung Differentialquotienten Drehung Drehungsgeschwindigkeit Druck dt dt dx dx dx dy dz dy dx dy dy Ellipsoid elliptischen endlich ergiebt erhalten erste feste Wand Fläche Flüssigkeit Flüssigkeitstheilchen folgt Function Geschwindigkeit Geschwindigkeitspotential Gleichung Glieder Green'sche Satz Grösse Hieraus horizontalen Hydrodynamik Integral Integration keit Körper Kugel lebendige Kraft Lemniskate Linien Lord Rayleigh muss Null Oberfläche P₁ parallel partielle Integration Potentialtheorie potentielle Energie Querschnitt Radius Raum Richtung senkrecht setzen sin² Stromlinien Strömung u₁ unendlich klein v₁ Variation verschwinden Wellen Wellenlänge Werthe x-Axe Y₁ zweite α₁ δε δει δη δι δω ε² бу бх дбу дер ди ди дп др ду ду дх дх ду обх
Popular passages
Page 83 - On the Steady Motion and the Small Vibrations of a Hollow Vortex,
Page 164 - Falle in Betracht kommenden Grossen durch Thetafunctionen zweier Veränderlichen dargestellt, deren Argumente lineare Functionen der Zeit sind. Es war dies ein Resultat, das sich aus den Clebsch'schen Formeln nicht ohne weiteres ableiten liess. Sagt doch Clebsch selbst, dass die Umformung seines fünften Integrals (das Integral für die Zeit hat er nicht explicit aufgestellt) mit grossen Schwierigkeiten verknüpft zu sein scheine. Für den...
Page 186 - ... letztere in stärkerem Grade. Dabei wirken beide in ihrem Einfluss sich in gewisser Beziehung entgegen1. 1 Dies sieht man auch, wenn man sich die beiden Flüssigkeiten vertauscht denkt und — g für ff setzt, wobei sich die Werthe von $p und Q vertauschen.
Page 121 - Geschwindigkeiten mit abnehmenden qpj und 1^ dem Werthe Null. Alle unendlich grossen Werthe von x werden nun, wie wir gesehen haben, durch die Umgebung dieser Punkte dargestellt. Im unendlichen ruht also die Flüssigkeit. Ferner ist noch für endliche Werthe von...
Page 119 - Maxiinum, kehrt dann um, geht zu einem Minimum und kehrt schliesslich zu dem anfänglichen Werth zurück. Dasselbe ist mit der Grosse \a* + T* der Fall.
Page 117 - A" erreicht, von da ab wird sin amn<p negativ und auch T negativ bis für n (p = 4 K wieder der Ausgangspunkt erreicht ist. Wir erhalten so eine geschlossene Curve, die ganz auf der Seite der positiven a liegt. Da r>l at = l — x* ist, so schneidet die Curve , welche durch a = 0 geht die ff-Axe zum zweiten Male im unendlichen. Für n((f + vi) = i K' und = 2 K+ i K" werden die elliptischen Functionen unendlich.
Page 120 - Linie n yl =K'/2 die geschlossene Curve entspricht, an welcher in der xy-Ebene der Druck constant ist. In der ary-Ebene ist diese letztere ebenfalls eine geschlossene Curve, während dem unendlich grossen Kreise zwei gerade Linien entsprechen mit den Gleichungen y = ± na/2 x, da + oo die äussersten Werthe sind, die tg T/ ff erreicht.
Page 115 - Geschwindigkeit in einer inconipressibeln reibungslosen Flüssigkeit; von Willy Wien. Bekanntlich können in einer Flüssigkeit, die allseitig von festen Wänden in einen einfach zusammenhängenden Raum eingeschlossen ist und keine Drehungen enthält, überhaupt keine Bewegungen eintreten, wenn keine Unstetigkeiten in der Bewegung gebildet werden. Dagegen lässt es die Theorie als möglich voraussehen, dass sich innerhalb der Flüssigkeiten geschlossene Flächen ausbilden, an denen die Geschwindigkeiten...
Page 179 - ... einem Verzweigungspunkte w = — l und einem w = oo. Den Kreisen in der w-Ebene entsprechen Lemniskaten in der Z- Ebene. Dem untern Blatte entsprechen die negativen Theile der Z- Ebene, dem obern die positiven. Da Z eine einwerthige Function von w sein muss, so muss w weiter so abgebildet werden, dass den beiden Blättern ein Blatt entspricht, ohne dass die Beziehung zwischen Lemniskaten und Kreisen zu gelten aufhört. Durch die Abbildung w...
Page 116 - Man überzeugt sich leicht von der Richtigkeit der Integration, wenn man das Integral differenzirt und die Formeln d sin...