Die Eigenschwingungen rotierender Stäbe |
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... Ausdruck für die virtuelle Arbeit der Trägheits- kräfte . 6. Die virtuelle Arbeit der elastischen Kräfte . Gehen wir jetzt zur Formulierung der Arbeit der elasti- schen Kräfte über . Wir dachten uns die Welle einer Zug- spannung T ...
... Ausdruck für die virtuelle Arbeit der Trägheits- kräfte . 6. Die virtuelle Arbeit der elastischen Kräfte . Gehen wir jetzt zur Formulierung der Arbeit der elasti- schen Kräfte über . Wir dachten uns die Welle einer Zug- spannung T ...
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... natürlich gar nichts an dem Ausdruck , es wird nur y mit n und mit vertauscht , also ( 17a ) T ** მე дха • ( E + 2 ) [ 378 ( 27 ) + 0 5 8 ( 35 ) ] dx . дха η Dies ist der erste Teil des Ausdrucks für die Arbeit 2 - ...
... natürlich gar nichts an dem Ausdruck , es wird nur y mit n und mit vertauscht , also ( 17a ) T ** მე дха • ( E + 2 ) [ 378 ( 27 ) + 0 5 8 ( 35 ) ] dx . дха η Dies ist der erste Teil des Ausdrucks für die Arbeit 2 - ...
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... In einem solchen rotierenden Coordinaten- systeme lautet daher der Ausdruck für diese virtuelle Arbeit ( 18a ) δη δ dt Tdxon 8 ( n ) +358 ( 05 ) ] дх дх дх дх 7. Die Aufstellung der Bewegungsgleichungen . Addieren wir jetzt die 18.
... In einem solchen rotierenden Coordinaten- systeme lautet daher der Ausdruck für diese virtuelle Arbeit ( 18a ) δη δ dt Tdxon 8 ( n ) +358 ( 05 ) ] дх дх дх дх 7. Die Aufstellung der Bewegungsgleichungen . Addieren wir jetzt die 18.
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... Ausdruck so sehr vereinfacht . Auf dieselbe Art erhalten wir b Q. 9. ( 2 ) - 1 ) == doc Ese E = C - 12x3 D2 2 ax C - дха 2 D2 05- OE !! C2 + a.Ca C2 2 2 дх дх дха дх - дх b a Jetzt wäre noch das mittlere Glied zu bilden . Da die Welle ...
... Ausdruck so sehr vereinfacht . Auf dieselbe Art erhalten wir b Q. 9. ( 2 ) - 1 ) == doc Ese E = C - 12x3 D2 2 ax C - дха 2 D2 05- OE !! C2 + a.Ca C2 2 2 дх дх дха дх - дх b a Jetzt wäre noch das mittlere Glied zu bilden . Da die Welle ...
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... wir auch die letzte unserer Bedingungen einführen , und dadurch ver- einfacht sich unser Ausdruck in E ( 43 ) L'adr д дх dx 4C . C x = 1 дха x = 1 ди " 4u " Die hier angedeuteten Operationen führen wir jetzt aus und erhalten 45.
... wir auch die letzte unserer Bedingungen einführen , und dadurch ver- einfacht sich unser Ausdruck in E ( 43 ) L'adr д дх dx 4C . C x = 1 дха x = 1 ди " 4u " Die hier angedeuteten Operationen führen wir jetzt aus und erhalten 45.
Common terms and phrases
୧୨ 4Coq Aa² afdq angreifen Arbeit der elastischen Arbeiten der Trägheitskräfte Ausdruck B₁ B₂ beachten Bedingung beiden Bestimmung der Coefficienten bezw blos Brüche C₁ C₂ Coordinatensysteme Coſ cos ẞ D₁ d₁₂ Determinante Differentialgleichungen dx at² dx² E₁ Ebene elastischen Kräfte Element erhalten ersten Festigkeitslehre Funktion f(x Gleichung 35 Integrale integrieren jetzt Konstanten Kosinus Kräftesystem Lorenz muss Reihe rotierender Wellen Rudolf Lorenz schreiben Schwingungen Schwingungsgleichungen senkrecht setzen Spannung ẞt stets Tangente Teil der Welle Torsion Trägheitsmoment unendlichen Reihen Universität Jena UNIVERSITY OF CALIFORNIA unsere Gleichungen unsere Grenzbedingungen unserer Voraussetzungen Unterdeterminanten V1+tg² Vénant verschwinden virtuelle Arbeit weiter Wellenaxe Wellenteile Werte Winkelgeschwindigkeit wollen x-Axe y₁ Zerlegung zunächst μ² ду дх дх дх дха მე მეზ მუ მყ ઈંફ્